固體物理學是研究固體物質的物理性質、微觀結構、構成物質的各種粒子的運動形態(tài)，及其相互關系的科學。它是物理學中內容極豐富、應用極廣泛的分支學科。
固體通常指在承受切應力時具有一定程度剛性的物質，包括晶體和非晶態(tài)固體。簡單地說，固體物理學的基本問題有：固體是由什么原子組成？它們是怎樣排列和結合的？這種結構是如何形成的？在特定的固體中，電子和原子取什么樣的具體的運動形態(tài)？它的宏觀性質和內部的微觀運動形態(tài)有什么聯(lián)系？各種固體有哪些可能的應用？探索設計和制備新的固體，研究其特性，開發(fā)其應用。
在相當長的時間里，人們研究的固體主要是晶體。早在18世紀，阿維對晶體外部的幾何規(guī)則性就有一定的認識。后來，布喇格在1850年導出14種點陣。費奧多羅夫在1890年、熊夫利在1891年、巴洛在1895年，各自建立了晶體對稱性的群理論。這為固體的理論發(fā)展找到了基本的數(shù)學工具，影響深遠。
1912年勞厄等發(fā)現(xiàn)X射線通過晶體的衍射現(xiàn)象，證實了晶體內部原子周期性排列的結構。加上后來布喇格父子1913年的工作，建立了晶體結構分析的基礎。對于磁有序結構的晶體，增加了自旋磁矩有序排列的對稱性，直到20世紀50年代舒布尼科夫才建立了磁有序晶體的對稱群理論。
第二次世界大戰(zhàn)后發(fā)展的中子衍射技術，是磁性晶體結構分析的重要手段。70年代出現(xiàn)了高分辨電子顯微鏡點陣成像技術，在于晶體結構的觀察方面有所進步。60年代起，人們開始研究在超高真空條件下晶體解理后表面的原子結構。20年代末發(fā)現(xiàn)的低能電子衍射技術在60年代經過改善，成為研究晶體表面的有力工具。近年來發(fā)展的掃描隧道顯微鏡，可以相當高的分辨率探測表面的原子結構。
晶體的結構以及它的物理、化學性質同晶體結合的基本形式有密切關系。通常晶體結合的基本形式可分成：高子鍵合、金屬鍵合、共價鍵合、分子鍵合(范德瓦耳斯鍵合)和氫鍵合。根據(jù)X射線衍射強度分析和晶體的物理、化學性質，或者依據(jù)晶體價電子的局域密度分布的自洽理論計算，人們可以準確地判定該晶體具有何種鍵合形式。
固體中電子的狀態(tài)和行為是了解固體的物理、化學性質的基礎。維德曼和夫蘭茲于1853年由實驗確定了金屬導熱性和導電性之間關系的經驗定律；洛倫茲在1905年建立了自由電子的經典統(tǒng)計理論，能夠解釋上述經驗定律，但無法說明常溫下金屬電子氣對比熱容貢獻甚小的原因；泡利在1927年首先用量子統(tǒng)計成功地計算了自由電子氣的順磁性，索末菲在1928年用量子統(tǒng)計求得電子氣的比熱容和輸運現(xiàn)象，解決了經典理論的困難。
布洛赫和布里淵分別從不同角度研究了周期場中電子運動的基本特點，為固體電子的能帶理論奠定了基礎。電子的本征能量，是在一定能量范圍內準連續(xù)的能級組成的能帶。相鄰兩個能帶之間的能量范圍是完整晶體中電子不許可具有的能量，稱為禁帶。利用能帶的特征以及泡利不相容原理，威耳遜在1931年提出金屬和絕緣體相區(qū)別的能帶模型，并預言介于兩者之間存在半導體，為爾后的半導體的發(fā)展提供理論基礎。
貝爾實驗室的科學家對晶體的能帶進行了系統(tǒng)的實驗和理論的基礎研究，同時掌握了高質量半導體單晶生長和摻雜技術，導致巴丁、布喇頓以及肖克萊于1947～1948年發(fā)明晶體管。
固體中每立方厘米內有1022個粒子，它們靠電磁互作用聯(lián)系起來。因此，固體物理學所面對的實際上是多體問題。在固體中，粒子之間種種各具特點的耦合方式，導致粒子具有特定的集體運動形式和個體運動形式，造成不同的固體有千差萬別的物理性質。
漢密爾頓在1839年討論了排成陣列的質點系的微振動；1907年，愛因斯坦首先用量子論處理固體中原子的振動。他的模型很簡單，各個原子獨立地作同一頻率的振動；德拜在1912年采用連續(xù)介質模型重新討論了這問題，得到固體低溫比熱容的正確的溫度關系；玻恩和卡門同時開始建立點陣動力學的基礎，在原子間的力是簡諧力的情況下，晶體原子振動形成各種模式的點陣波，這種波的能量量子稱為聲子。它對固體的比熱容、熱導、電導、光學性質等都起重要作用。
派尼斯和玻姆在1953年提出：由于庫侖作用的長程性質，固體中電子氣的密度起伏形成縱向振蕩，稱為等離子體振蕩。這種振蕩的能量量子稱為等離激元。實驗證明，電子束通過金屬薄膜的能量損耗來源于激發(fā)電子氣的等離激元?？紤]到電子間的互作用，能帶理論的單電子狀態(tài)變成準電子狀態(tài)，但準電子的有效質量包含了多粒子相互作用的效應。同樣，空穴也變成準粒子。在半導體中電子和空穴之間有屏蔽的庫侖吸引作用，它們結合成激子，這是一種復合的準粒子。
在很低的溫度，由于熱擾動強度降低，在某些固體中出現(xiàn)宏觀量子現(xiàn)象。其中最重要的是開默林-昂內斯在1911年發(fā)現(xiàn)金屬汞在4.2K具有超導電性現(xiàn)象，邁斯納和奧克森菲爾德在1933年又發(fā)現(xiàn)超導體具有完全的抗磁性。以這些現(xiàn)象為基礎，30年代人們建立了超導體的電動力學和熱力學的理論。
后來，倫敦在1946年敏銳地提出超導電性是宏觀的量子現(xiàn)象，并預言磁通是量子化的。1961年果真在實驗上發(fā)現(xiàn)了磁通量子，實驗值為倫敦預計值的一半，正好驗證了庫珀提出的電子配對的概念。弗羅利希在1950年提出超導電性來源于金屬中電子和點陣波的耦合，并預言存在同位素效應，同年得到實驗證實。
1957年巴丁、庫珀和施里弗成功地提出超導微觀理論，即有名的BCS理論。50年代蘇聯(lián)學者京茨堡、朗道、阿布里考索夫、戈科夫建立并論證了超導態(tài)宏觀波函數(shù)應滿足的方程組，并由此導出第二類超導體的基本特性。繼江崎玲於奈在1957年發(fā)現(xiàn)半導體中的隧道效應之后，加埃沃于1960年發(fā)現(xiàn)超導體的單電子隧道效應，由此效應可求得超導體的重要的信息。不久，約瑟夫森在1962年預言了庫珀對也有隧道效應，幾個月之后果然實驗證實了。從此開拓了超導宏觀量子干涉現(xiàn)象及其應用的新領域。
固體磁性是一個有很久歷史的研究領域?？勾判允俏镔|的通性，來源于在磁場中電子的軌道運動的變化。從20世紀初至30年代，經過許多學者努力建立了抗磁性的基本理論。范扶累克在1932年證明在某些抗磁分子中會出現(xiàn)順磁性；朗道在1930年證明導體中傳導電子的非局域的軌道運動也產生抗磁性，這是量子的效應；居里在1895年測定了順磁體磁化率的溫度關系，朗之萬在1905年給出順磁性的經典統(tǒng)計理論，得出居里定律。順磁性的量子理論連同大量的實驗研究，導致順磁鹽絕熱去磁致冷技術出現(xiàn)，電子順磁共振技術和微波激射放大器的發(fā)明，以及固體波譜學的建立。
在固體物理學中相變占有重要地位。它涉及熔化、凝聚、凝固、晶體生長、蒸發(fā)、相干衡、相變動力學、臨界現(xiàn)象等，19世紀吉布斯研究了相平衡的熱力學。后來厄任費斯脫在1933年對各種相變作了分類。60年代以后，人們對發(fā)生相變點的臨界現(xiàn)象做了大量研究，總結出標度律和普適性?？ㄟ_諾夫在1966年指出在臨界點粒子之間的關聯(lián)效應起重要作用。威耳遜在1971年采用量子場論中重正化群方法，論證了臨界現(xiàn)象的標度律和普適性，并計算了臨界指數(shù)，取得成功。
晶體或多或少都存在各種雜質和缺陷，它們對固體的物性，以及功能材料的技術性能都起重要的作用。半導體的電學、發(fā)光學等性質依賴于其中的雜質和缺陷；大規(guī)模集成電路的工藝中控制和利用雜質及缺陷是極為重要的。貝特在1929年用群論方法分析晶體中雜質離子的電子能級的分裂，開辟了晶體場的新領域。數(shù)十年來在這領域積累了大量的研究成果，為順磁共振技術、微波激射放大器、固體激光器的出現(xiàn)準備了基礎。
硬鐵磁體、硬超導體、高強度金屬等材料的功能雖然很不同，但其技術性能之所以強或硬，卻都依賴于材料中一種缺陷的運動。在硬鐵磁體中這缺陷是磁疇壁，在超導體中它是量子磁通線，在高強度金屬中它是位錯線，采取適當工藝使這些缺陷在材料的微結構上被釘住不動，有益于提高其技術性能。
高分辨電子顯微術正促使人們在更深的層次上來研究雜質、缺陷和它們的復合物。電子順磁共振、穆斯堡爾效應、正電子堙沒技術等已成為研究雜質和缺陷的有力手段。在理論上借助于拓撲學和非線性方程的解，正為缺陷的研究開辟新的方向。
從60年代起，人們開始在超高真空條件下研究晶體表面的本征特性，以及吸附過程等通過粒子束(光束、電子束、高子束或原子束)和外場(溫度、電場或磁場)與表面的相互作用，獲得有關表面的原子結構、吸附物特征、表面電子態(tài)以及表面元激發(fā)等信息，加上表面的理論研究，形成表面物理學。
同體內相比，晶體表面具有獨特的結構和物理、化學性質。這是由于表面原子所處的環(huán)境同體內原子不一樣，在表面幾個原子層的范圍，表面的組分和原子排列形成的二維結構都同體內與之平行的晶面不一樣的緣故。表面微觀粒子所處的勢場同體內不一樣，因而形成獨具特征的表面粒子的運動狀態(tài)，限制粒子只能在表面層內運動并具有相應的本征能量，它們的行為對表面的物理、化學性質起重要作用。
非晶態(tài)固體的物理性質同晶體有很大差別，這同它們的原子結構、電子態(tài)以及各種微觀過程有密切聯(lián)系。從結構上來分，非晶態(tài)固體有兩類。一類是成分無序，在具有周期性的點陣位置上隨機分布著不同的原子或者不同的磁矩；另一類是結構無序，表征長程序的周期性完全破壞，點陣失去意義。但近鄰原子有一定的配位關系，類似于晶體的情形，因而仍然有確定的短程序。
例如，金屬玻璃是無規(guī)密積結構，而非晶硅是四面體鍵組成的無規(guī)網絡。20年代發(fā)現(xiàn)，并在70年代得到發(fā)展的擴展X射線吸收精細結構譜技術，成為研究非晶態(tài)固體原子結構的重要手段。
無序體系的電子態(tài)具有其獨特的性質，安德森在他的富有開創(chuàng)性的工作中，探討了無序體系中電子態(tài)局域化的條件，10年之后，莫脫在此基礎上建立了非晶態(tài)半導體的能帶模型，提出遷移率邊的概念。
在無序體系中，電子態(tài)有局域態(tài)和擴展態(tài)之分。在局域態(tài)中的電子只有在聲子的合作下才能參加導電，這使得非晶態(tài)半導體的輸運性質具有新穎的特點。1974年人們掌握了在非晶硅中摻雜的技術，現(xiàn)在非晶硅已成為制備高效率太陽能電池的重要材料。
非晶態(tài)合金具有特殊的物理性質。例如，它們的電阻率較大而其溫度系數(shù)小。有的材料有很大的拉伸強度，有的具有優(yōu)異的抗腐蝕性，可與不銹鋼相比。非晶態(tài)磁性合金具有隨機變化的交換作用，可導致居里溫度的改變(大多數(shù)材料居里溫度變低)，同時在無序體系中，缺陷失去原有的意義。因而非晶態(tài)磁性固體可以在較低的外磁場下達到飽和，磁損耗減小。所以，非晶態(tài)合金具有多方面用途。
無序體系是一個復雜的新領域，非晶態(tài)固體實際上是一個亞穩(wěn)態(tài)。目前對許多基本問題還存在著爭論，有待進一步的探索和研究。
新的實驗條件和技術日新月異，為固體物理不斷開拓出新的研究領域。極低溫、超高壓、強磁場等極端條件、超高真空技術、表面能譜術、材料制備的新技術、同步輻射技術、核物理技術、激光技術、光散射效應、各種粒子束技術、電子顯微術、穆斯堡爾效應、正電子湮沒技術、磁共振技術等現(xiàn)代化實驗手段，使固體物理性質的研究不斷向深度和廣度發(fā)展。
由于固體物理本身是微電子技術、光電子學技術、能源技術、材料科學等技術學科的基礎，也由于固體物理學科內在的因素，固體物理的研究論文已占物理學中研究論文三分之一以上。同時，固體物理學的成就和實驗手段對化學物理、催化學科、生命科學、地學等的影響日益增長，正在形成新的交叉領域。
固體通常指在承受切應力時具有一定程度剛性的物質，包括晶體和非晶態(tài)固體。簡單地說，固體物理學的基本問題有：固體是由什么原子組成？它們是怎樣排列和結合的？這種結構是如何形成的？在特定的固體中，電子和原子取什么樣的具體的運動形態(tài)？它的宏觀性質和內部的微觀運動形態(tài)有什么聯(lián)系？各種固體有哪些可能的應用？探索設計和制備新的固體，研究其特性，開發(fā)其應用。
在相當長的時間里，人們研究的固體主要是晶體。早在18世紀，阿維對晶體外部的幾何規(guī)則性就有一定的認識。后來，布喇格在1850年導出14種點陣。費奧多羅夫在1890年、熊夫利在1891年、巴洛在1895年，各自建立了晶體對稱性的群理論。這為固體的理論發(fā)展找到了基本的數(shù)學工具，影響深遠。
1912年勞厄等發(fā)現(xiàn)X射線通過晶體的衍射現(xiàn)象，證實了晶體內部原子周期性排列的結構。加上后來布喇格父子1913年的工作，建立了晶體結構分析的基礎。對于磁有序結構的晶體，增加了自旋磁矩有序排列的對稱性，直到20世紀50年代舒布尼科夫才建立了磁有序晶體的對稱群理論。
第二次世界大戰(zhàn)后發(fā)展的中子衍射技術，是磁性晶體結構分析的重要手段。70年代出現(xiàn)了高分辨電子顯微鏡點陣成像技術，在于晶體結構的觀察方面有所進步。60年代起，人們開始研究在超高真空條件下晶體解理后表面的原子結構。20年代末發(fā)現(xiàn)的低能電子衍射技術在60年代經過改善，成為研究晶體表面的有力工具。近年來發(fā)展的掃描隧道顯微鏡，可以相當高的分辨率探測表面的原子結構。
晶體的結構以及它的物理、化學性質同晶體結合的基本形式有密切關系。通常晶體結合的基本形式可分成：高子鍵合、金屬鍵合、共價鍵合、分子鍵合(范德瓦耳斯鍵合)和氫鍵合。根據(jù)X射線衍射強度分析和晶體的物理、化學性質，或者依據(jù)晶體價電子的局域密度分布的自洽理論計算，人們可以準確地判定該晶體具有何種鍵合形式。
固體中電子的狀態(tài)和行為是了解固體的物理、化學性質的基礎。維德曼和夫蘭茲于1853年由實驗確定了金屬導熱性和導電性之間關系的經驗定律；洛倫茲在1905年建立了自由電子的經典統(tǒng)計理論，能夠解釋上述經驗定律，但無法說明常溫下金屬電子氣對比熱容貢獻甚小的原因；泡利在1927年首先用量子統(tǒng)計成功地計算了自由電子氣的順磁性，索末菲在1928年用量子統(tǒng)計求得電子氣的比熱容和輸運現(xiàn)象，解決了經典理論的困難。
布洛赫和布里淵分別從不同角度研究了周期場中電子運動的基本特點，為固體電子的能帶理論奠定了基礎。電子的本征能量，是在一定能量范圍內準連續(xù)的能級組成的能帶。相鄰兩個能帶之間的能量范圍是完整晶體中電子不許可具有的能量，稱為禁帶。利用能帶的特征以及泡利不相容原理，威耳遜在1931年提出金屬和絕緣體相區(qū)別的能帶模型，并預言介于兩者之間存在半導體，為爾后的半導體的發(fā)展提供理論基礎。
貝爾實驗室的科學家對晶體的能帶進行了系統(tǒng)的實驗和理論的基礎研究，同時掌握了高質量半導體單晶生長和摻雜技術，導致巴丁、布喇頓以及肖克萊于1947～1948年發(fā)明晶體管。
固體中每立方厘米內有1022個粒子，它們靠電磁互作用聯(lián)系起來。因此，固體物理學所面對的實際上是多體問題。在固體中，粒子之間種種各具特點的耦合方式，導致粒子具有特定的集體運動形式和個體運動形式，造成不同的固體有千差萬別的物理性質。
漢密爾頓在1839年討論了排成陣列的質點系的微振動；1907年，愛因斯坦首先用量子論處理固體中原子的振動。他的模型很簡單，各個原子獨立地作同一頻率的振動；德拜在1912年采用連續(xù)介質模型重新討論了這問題，得到固體低溫比熱容的正確的溫度關系；玻恩和卡門同時開始建立點陣動力學的基礎，在原子間的力是簡諧力的情況下，晶體原子振動形成各種模式的點陣波，這種波的能量量子稱為聲子。它對固體的比熱容、熱導、電導、光學性質等都起重要作用。
派尼斯和玻姆在1953年提出：由于庫侖作用的長程性質，固體中電子氣的密度起伏形成縱向振蕩，稱為等離子體振蕩。這種振蕩的能量量子稱為等離激元。實驗證明，電子束通過金屬薄膜的能量損耗來源于激發(fā)電子氣的等離激元?？紤]到電子間的互作用，能帶理論的單電子狀態(tài)變成準電子狀態(tài)，但準電子的有效質量包含了多粒子相互作用的效應。同樣，空穴也變成準粒子。在半導體中電子和空穴之間有屏蔽的庫侖吸引作用，它們結合成激子，這是一種復合的準粒子。
在很低的溫度，由于熱擾動強度降低，在某些固體中出現(xiàn)宏觀量子現(xiàn)象。其中最重要的是開默林-昂內斯在1911年發(fā)現(xiàn)金屬汞在4.2K具有超導電性現(xiàn)象，邁斯納和奧克森菲爾德在1933年又發(fā)現(xiàn)超導體具有完全的抗磁性。以這些現(xiàn)象為基礎，30年代人們建立了超導體的電動力學和熱力學的理論。
后來，倫敦在1946年敏銳地提出超導電性是宏觀的量子現(xiàn)象，并預言磁通是量子化的。1961年果真在實驗上發(fā)現(xiàn)了磁通量子，實驗值為倫敦預計值的一半，正好驗證了庫珀提出的電子配對的概念。弗羅利希在1950年提出超導電性來源于金屬中電子和點陣波的耦合，并預言存在同位素效應，同年得到實驗證實。
1957年巴丁、庫珀和施里弗成功地提出超導微觀理論，即有名的BCS理論。50年代蘇聯(lián)學者京茨堡、朗道、阿布里考索夫、戈科夫建立并論證了超導態(tài)宏觀波函數(shù)應滿足的方程組，并由此導出第二類超導體的基本特性。繼江崎玲於奈在1957年發(fā)現(xiàn)半導體中的隧道效應之后，加埃沃于1960年發(fā)現(xiàn)超導體的單電子隧道效應，由此效應可求得超導體的重要的信息。不久，約瑟夫森在1962年預言了庫珀對也有隧道效應，幾個月之后果然實驗證實了。從此開拓了超導宏觀量子干涉現(xiàn)象及其應用的新領域。
固體磁性是一個有很久歷史的研究領域?？勾判允俏镔|的通性，來源于在磁場中電子的軌道運動的變化。從20世紀初至30年代，經過許多學者努力建立了抗磁性的基本理論。范扶累克在1932年證明在某些抗磁分子中會出現(xiàn)順磁性；朗道在1930年證明導體中傳導電子的非局域的軌道運動也產生抗磁性，這是量子的效應；居里在1895年測定了順磁體磁化率的溫度關系，朗之萬在1905年給出順磁性的經典統(tǒng)計理論，得出居里定律。順磁性的量子理論連同大量的實驗研究，導致順磁鹽絕熱去磁致冷技術出現(xiàn)，電子順磁共振技術和微波激射放大器的發(fā)明，以及固體波譜學的建立。
在固體物理學中相變占有重要地位。它涉及熔化、凝聚、凝固、晶體生長、蒸發(fā)、相干衡、相變動力學、臨界現(xiàn)象等，19世紀吉布斯研究了相平衡的熱力學。后來厄任費斯脫在1933年對各種相變作了分類。60年代以后，人們對發(fā)生相變點的臨界現(xiàn)象做了大量研究，總結出標度律和普適性?？ㄟ_諾夫在1966年指出在臨界點粒子之間的關聯(lián)效應起重要作用。威耳遜在1971年采用量子場論中重正化群方法，論證了臨界現(xiàn)象的標度律和普適性，并計算了臨界指數(shù)，取得成功。
晶體或多或少都存在各種雜質和缺陷，它們對固體的物性，以及功能材料的技術性能都起重要的作用。半導體的電學、發(fā)光學等性質依賴于其中的雜質和缺陷；大規(guī)模集成電路的工藝中控制和利用雜質及缺陷是極為重要的。貝特在1929年用群論方法分析晶體中雜質離子的電子能級的分裂，開辟了晶體場的新領域。數(shù)十年來在這領域積累了大量的研究成果，為順磁共振技術、微波激射放大器、固體激光器的出現(xiàn)準備了基礎。
硬鐵磁體、硬超導體、高強度金屬等材料的功能雖然很不同，但其技術性能之所以強或硬，卻都依賴于材料中一種缺陷的運動。在硬鐵磁體中這缺陷是磁疇壁，在超導體中它是量子磁通線，在高強度金屬中它是位錯線，采取適當工藝使這些缺陷在材料的微結構上被釘住不動，有益于提高其技術性能。
高分辨電子顯微術正促使人們在更深的層次上來研究雜質、缺陷和它們的復合物。電子順磁共振、穆斯堡爾效應、正電子堙沒技術等已成為研究雜質和缺陷的有力手段。在理論上借助于拓撲學和非線性方程的解，正為缺陷的研究開辟新的方向。
從60年代起，人們開始在超高真空條件下研究晶體表面的本征特性，以及吸附過程等通過粒子束(光束、電子束、高子束或原子束)和外場(溫度、電場或磁場)與表面的相互作用，獲得有關表面的原子結構、吸附物特征、表面電子態(tài)以及表面元激發(fā)等信息，加上表面的理論研究，形成表面物理學。
同體內相比，晶體表面具有獨特的結構和物理、化學性質。這是由于表面原子所處的環(huán)境同體內原子不一樣，在表面幾個原子層的范圍，表面的組分和原子排列形成的二維結構都同體內與之平行的晶面不一樣的緣故。表面微觀粒子所處的勢場同體內不一樣，因而形成獨具特征的表面粒子的運動狀態(tài)，限制粒子只能在表面層內運動并具有相應的本征能量，它們的行為對表面的物理、化學性質起重要作用。
非晶態(tài)固體的物理性質同晶體有很大差別，這同它們的原子結構、電子態(tài)以及各種微觀過程有密切聯(lián)系。從結構上來分，非晶態(tài)固體有兩類。一類是成分無序，在具有周期性的點陣位置上隨機分布著不同的原子或者不同的磁矩；另一類是結構無序，表征長程序的周期性完全破壞，點陣失去意義。但近鄰原子有一定的配位關系，類似于晶體的情形，因而仍然有確定的短程序。
例如，金屬玻璃是無規(guī)密積結構，而非晶硅是四面體鍵組成的無規(guī)網絡。20年代發(fā)現(xiàn)，并在70年代得到發(fā)展的擴展X射線吸收精細結構譜技術，成為研究非晶態(tài)固體原子結構的重要手段。
無序體系的電子態(tài)具有其獨特的性質，安德森在他的富有開創(chuàng)性的工作中，探討了無序體系中電子態(tài)局域化的條件，10年之后，莫脫在此基礎上建立了非晶態(tài)半導體的能帶模型，提出遷移率邊的概念。
在無序體系中，電子態(tài)有局域態(tài)和擴展態(tài)之分。在局域態(tài)中的電子只有在聲子的合作下才能參加導電，這使得非晶態(tài)半導體的輸運性質具有新穎的特點。1974年人們掌握了在非晶硅中摻雜的技術，現(xiàn)在非晶硅已成為制備高效率太陽能電池的重要材料。
非晶態(tài)合金具有特殊的物理性質。例如，它們的電阻率較大而其溫度系數(shù)小。有的材料有很大的拉伸強度，有的具有優(yōu)異的抗腐蝕性，可與不銹鋼相比。非晶態(tài)磁性合金具有隨機變化的交換作用，可導致居里溫度的改變(大多數(shù)材料居里溫度變低)，同時在無序體系中，缺陷失去原有的意義。因而非晶態(tài)磁性固體可以在較低的外磁場下達到飽和，磁損耗減小。所以，非晶態(tài)合金具有多方面用途。
無序體系是一個復雜的新領域，非晶態(tài)固體實際上是一個亞穩(wěn)態(tài)。目前對許多基本問題還存在著爭論，有待進一步的探索和研究。
新的實驗條件和技術日新月異，為固體物理不斷開拓出新的研究領域。極低溫、超高壓、強磁場等極端條件、超高真空技術、表面能譜術、材料制備的新技術、同步輻射技術、核物理技術、激光技術、光散射效應、各種粒子束技術、電子顯微術、穆斯堡爾效應、正電子湮沒技術、磁共振技術等現(xiàn)代化實驗手段，使固體物理性質的研究不斷向深度和廣度發(fā)展。
由于固體物理本身是微電子技術、光電子學技術、能源技術、材料科學等技術學科的基礎，也由于固體物理學科內在的因素，固體物理的研究論文已占物理學中研究論文三分之一以上。同時，固體物理學的成就和實驗手段對化學物理、催化學科、生命科學、地學等的影響日益增長，正在形成新的交叉領域。