例一：如圖所示，一導(dǎo)體球A帶有正電荷，當只有它存在時，它在空間P點產(chǎn)生的電場強度的大小為EA，在A球球心與P點連線上有一帶負電的點電荷B，當只有它存在時，它在空間P點產(chǎn)生的電場強度的大小為EB，當A、B
\
同時存在時，根據(jù)場強疊加原理，P點的場強大小應(yīng)為 ( )
A. EB
B. EA+EB
C. | EA-EB |
D. 以上說法都不對
分析與解：此題考查了求電場強度的幾個公式的適用條件，特別要注意公式F=kQq/r2只適用于點電荷，因為導(dǎo)體球A不能視為點電荷，即引入電荷B后，導(dǎo)體球的電荷分布發(fā)生變化，所以P點的電場強度無法確定。
正確答案為：D
例二：半徑為R的絕緣球殼上均勻地帶有電量為+Q的電荷，另一帶電量為+q的點電荷放在球心O上，由于對稱性，點電荷受力為零，現(xiàn)在球殼上挖去半徑為r (r<< R)的一個小圓孔，則此時置于球心的點電荷所受力的大小為 (已知靜電力恒量為k)
解法一：利用"補償法"求解。在球殼上挖一小圓孔，相當于圓孔處放一等量異種電荷，電量為
\
，因為挖去小孔前受力平衡，所以挖去后受力即為q′與q的庫侖力。即
\
，方向由球心指向小孔中心。
解法二：本題還可以等效為在挖去一小圓孔的關(guān)于球心對稱的另一側(cè)放一等量同種電荷q′，對球心處的q產(chǎn)生的電場力，因q′=r2Q/4R2，且它與q是同種電荷，所以
\
，方向仍由球心指向小孔中心。
點評：在求解電場強度時，可將研究對象進行分割或補償，從而使非理想化模型、非對稱體轉(zhuǎn)化為對稱體，達到簡化結(jié)構(gòu)的目的。
\
例三：如圖所示，均勻帶電圓環(huán)的帶電荷量為+Q，半徑為R，圓心為O，P為垂直于圓環(huán)平面的對稱軸上的一點，OP=L，P點的場強為多少?
分析與解：本題可采用微元法，即在圓環(huán)
上取一小段△l，設(shè)圓環(huán)上電荷的分布密度為ρ，則該小段的帶電量△q=ρ×△l，
在P點產(chǎn)生的場強：E= k△q/r2
而：r2=R2+L2，
P點處的場強又可分解為：
\
\
,
\
因為圓環(huán)上電荷分布具有對稱性，所以Y軸方向的合電場為0。
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同時存在時，根據(jù)場強疊加原理，P點的場強大小應(yīng)為 ( )
A. EB
B. EA+EB
C. | EA-EB |
D. 以上說法都不對
分析與解：此題考查了求電場強度的幾個公式的適用條件，特別要注意公式F=kQq/r2只適用于點電荷，因為導(dǎo)體球A不能視為點電荷，即引入電荷B后，導(dǎo)體球的電荷分布發(fā)生變化，所以P點的電場強度無法確定。
正確答案為：D
例二：半徑為R的絕緣球殼上均勻地帶有電量為+Q的電荷，另一帶電量為+q的點電荷放在球心O上，由于對稱性，點電荷受力為零，現(xiàn)在球殼上挖去半徑為r (r<< R)的一個小圓孔，則此時置于球心的點電荷所受力的大小為 (已知靜電力恒量為k)
解法一：利用"補償法"求解。在球殼上挖一小圓孔，相當于圓孔處放一等量異種電荷，電量為
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，因為挖去小孔前受力平衡，所以挖去后受力即為q′與q的庫侖力。即
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，方向由球心指向小孔中心。
解法二：本題還可以等效為在挖去一小圓孔的關(guān)于球心對稱的另一側(cè)放一等量同種電荷q′，對球心處的q產(chǎn)生的電場力，因q′=r2Q/4R2，且它與q是同種電荷，所以
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，方向仍由球心指向小孔中心。
點評：在求解電場強度時，可將研究對象進行分割或補償，從而使非理想化模型、非對稱體轉(zhuǎn)化為對稱體，達到簡化結(jié)構(gòu)的目的。
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例三：如圖所示，均勻帶電圓環(huán)的帶電荷量為+Q，半徑為R，圓心為O，P為垂直于圓環(huán)平面的對稱軸上的一點，OP=L，P點的場強為多少?
分析與解：本題可采用微元法，即在圓環(huán)
上取一小段△l，設(shè)圓環(huán)上電荷的分布密度為ρ，則該小段的帶電量△q=ρ×△l，
在P點產(chǎn)生的場強：E= k△q/r2
而：r2=R2+L2，
P點處的場強又可分解為：
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因為圓環(huán)上電荷分布具有對稱性，所以Y軸方向的合電場為0。